我们先来说一下感应电动势。 当通过导体闭合回路的磁通量发生变化时，导体闭合回路中就会产生感应电流。 由于存在感应电动势，电路中就会产生感应电流。 如果电路不闭合，虽然没有感应电流，但电动势仍然存在。 感应电动势的本质是非静电力所做的功。
根据法拉第电磁感应定律，只要磁通量发生变化，就会产生感应电动势。 一种情况是磁场本身发生变化，磁通量也发生变化； 另一种情况是，导线移动切割磁力线并改变线圈的面积，导致磁通量发生变化。 导体在恒定磁场中运动时产生的感应电动势称为动电动势，因磁场本身变化而产生的感应电动势称为感应电动势。 详细参考：
接下来我们详细描述这两个电动势。
1. 动电动势
人民教育出版社选修必修课2
假设线框活动部分的导体杆MN的长度为l法拉第电磁感应定律，以速度v向右移动，此过程中线框的面积变化为： Delta S=lv Delta t
那么通过闭合电路的磁通量变化为： Delta Phi=B Delta S=B lv Delta t 。
根据法拉第电磁感应定律 E=frac{Delta Phi}{Delta t} ，可得出感应电动势：E=B lv 。
如果导线的运动方向垂直于导线本身，但与磁力线方向成θ角，则速度v可以分解为两个分量。 与磁力线平行的分量 v_2=vcos theta 不会切割磁力线，不会产生感应电动势； 只有垂直于磁场线的分量 v_2=vsin theta 会切割磁场线。 因此，产生的感应电动势为：E=B lv sin theta。
此外，我们可以认为动电动势是由洛伦兹力引起的。 如图所示，当导体以速度v向右运动时，导体中的自由电子也跟着它以速度v向右运动。根据洛伦兹力公式，自由电子所受的洛伦兹力为: {F}=-e({v} times {B})
我们前面说过，感应电动势的本质是非静电力所做的功。 对于动电动势，非静电力是作用于单位正电荷的洛伦兹力： {K}=frac{{F}}{-e}={v} times { B }。 这里{K}代表非静电力。
那么感应电动势可表示为： {E}=int_{C}^{D} {K} cdot ldr5pxj5 {l}=int_{C}^{D}( {v} times {B}) cdot ldr5pxj5 {l} 。
上例中，计算出{E}=B lv sin theta，与之前基于环路磁通变化的计算相同。
动态电动势最典型的例子之一是交流发电机。 参考：宇宙之旅：交流发电机
2.感应电动势
感应电动势与导体的类型和性质无关，而是由磁场本身变化引起的。 既然我们说过，感应电动势的本质是非静电力所做的功。 那么感应电动势的情况下非静电力是多少呢？ 下面我们就来探讨一下这个问题。
考虑一个固定回路L，其表面S以L为界。当外部磁场变化时，产生的感应电动势为： {E}=-frac{ldr5pxj5 Phi}{ldr5pxj5 t} =-frac{ldr5pxj5}{ ldr5pxj5 t} iint_{(S)} {B} cdot ldr5pxj5 {S}=-frac{ldr5pxj5}{ ldr5pxj5 t} oint_{(L)} {A} cdot ldr5pxj5 {l}=-oint_{(L)} frac{ {A}}{ t} cdot ldr5pxj5 {l}
第三步利用磁感应强度和磁矢量势之间的转换公式。 {A} 表示磁矢量势。
因此，在感应电动势的情况下，非静电力{K}=-frac{ {A}}{ t} text {。 }
这是怎样的力量？ 经过分析，麦克斯韦认为，即使没有导体回路，变化的磁场也会在其周围激发出电场，称为感应电场或涡旋电场，记为{E}_{spin}。 感应电场类似于静电场，并对其中的电荷施加力。 但不同的是，感应电场是由变化的磁场产生的，而静电场是由电荷激发的； 感应电场是闭合的，而静电场是发散的； 感应电场不是保守场法拉第电磁感应定律，而静电场是保守场；
{E}=oint_{(L)} {E}_{text {自旋}} cdot ldr5pxj5 {l}=-frac{ldr5pxj5 Phi}{{d } t}\
可见，这里的{E}_{旋转}正是上述的非静电力{K}。 即{E}_{旋转}=-frac{ {A}}{ t}。
动态电动势的一种应用是电子感应加速器。
参考人民教育出版社普通高中物理选修必修课2 赵凯华，陈希谋。 新概念物理教程。 电磁学——第二版[M]． 高等教育出版社，2006。